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第1346节（第1页）

朱洪元……

胡宁……

王淦昌……

杨贺……

陆光达……

他的目光反复在这些名字上看了又看，过了足足有好一会儿方才抬起头，看向了一脸好奇的陈省身和李景均：

“没错，是特刊，我们华夏科学家发的，赵忠尧、王淦昌和光达都署名了。”

“另外从标题上看，这应该是一篇与粒子模型有关的论文。”

简单的介绍完情况后，小杨便又拿起期刊看了起来。

“众所周知，今年年初，盖尔曼及奈曼（提出了用强相互作用的su（3）对称性来对强子进行分类的‘八重法’。”

“这种分类非常像门捷列夫周期表对元素（原子）的分类，从数学上讲它们相应于su（3）对称群的不同表示……”

尽管论文上的内容是英文，但对于小杨这种海对面的留学生来说，双语互译并不是什么难事儿。

一个个外人看起来可能有点生涩的术语迅速在小杨脑海中掠过，周围嘈杂的交谈声也仿佛不存在了。

“狭义相对论的能量动量关系式是e^2=p^2＋m^2，让能量e用能量算符iaat替换，动量p用动量算符－i▽替换，就可以得到－a^2at^2=－▽^2＋m^2，即▽^2－a^2at^2－m^2=0……”

“让它两边作用在波函数Ψ上得（a^2－m^2）Ψ=0，算符a^2在洛伦兹变换下是四维标量，即a'^2=a^2静质量的平方m^2是常数。”

“要使克莱因－戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（a^2－m^2）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（a'^2－m^2）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。”

“如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（x'，t）=exp（－is·α）Ψ（x，t）。”

“这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（x，t）的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x'……妙啊，秒啊……”

小杨如视珍宝般的看着面前的论文，脸上的表情甚至还带着一丝贪婪。

早先提及过。

小杨和米尔斯最早提出的杨米尔斯框架，其实是存在有比较大问题的。

当然了。

这里的问题不是指框架的正确性——这玩意儿不是模型，不涉及物理上的假设，所以不存在是否被实验证实的问题。

打个比方说，杨米尔斯理论是一种盾构机，各种模型是这个盾构机挖出的隧道，这些隧道能不能通向我们想去的地方与盾构机无关。

有些隧道（电弱理论、量子色动力学）通向了我们想去的地方，但是有些隧道（su（5）大统一等）现在看来可能走不通。

它的主要问题在于适定性。

没错，适定性——一个听起来可能不太常见的词儿。

它的定义很简单：

对事先选定的某函数空间，如果定解问题的解在该函数空间存在、唯一并且稳定，则称该定解问题是适定的，否则是不适定的。

而在杨米尔斯框架中，适定性就是一个很复杂的问题。

比如杨－米尔斯场中的规范势其实就是数学家深入研究过的纤维丛上的联络，是一种拓扑乘积的推广，产生于微分几何研究。

可如果你在拓扑乘积上对规范势保持不变，引入了电磁波的微扰，那么规范势就会一下子变成七个空间……

同时数学上的变化又没法用物理现象进行解释，所以杨米尔斯理论就这样僵住了。

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